Xidian University 本章内容 §2.1静电场的标势及其微分方程 §2.2静电场的唯一性定理 §2.3拉普拉斯方程分离变量法 §2.4镜像法 §2.5格林函数 §2.6电多极矩 西安电子科技大学
西安电子科技大学 2 本章内容 §2.5 格林函数 §2.6 电多极矩 § 2.1 静电场的标势及其微分方程 § 2.2 静电场的唯一性定理 § 2.3 拉普拉斯方程 分离变量法 § 2.4 镜像法
Xidian University 静电场 §2.1静电场的标势及其微分方程 一、静电场满足的方程及特性 静电场满足的Maxwel1方程： Vx龙=0 V.D=p *无旋性可以引入一个标量势来描述静电场 静电场的特性： ①j=0 ② E,B,p,P 等均与时间无关 ③不考虑永久磁体(M=0) ④B=i=0 (V×H=0,7.B=0,H=B=0 为唯一解) ②朝即 西安电子科技大学
西安电子科技大学 § 2.1 静电场的标势及其微分方程 一、静电场满足的方程及特性 静电场满足的Maxwell方程： E 0 D *无旋性 可以引入一个标量势来描述静电场 J 0 E B P , , , M 0 B H 0 H 0, B 0 H B 0 ② 等均与时间无关 （ ， 为唯一解） ① ③不考虑永久磁体（ ） ④ 静电场的特性： 静电场
Xidian University 静电场 静电场的标势 静电场标势 简称电势] 1.静电势的引入 VxE=0 龙=-70 ① 的选择不唯一，相差一个常数，只要 知道 0即可确定尼 ② 取负号是为了与电磁学讨论一致 ③ D满足迭加原理 .E=E1+E2=-V0 E1=-Vo E2 =-V02 ∴.Vp=7p1+Vp2=7(p1+p2) 西安电子科技大学
西安电子科技大学 1．静电势的引入 E 0 E 静电场标势 [简称电势] ② 取负号是为了与电磁学讨论一致 ③ 满足迭加原理 E ① 的选择不唯一，相差一个常数，只要 知道 即可确定 ( ) 1 2 1 2 1 1 2 2 1 2 E E E E E 二、静电场的标势 静电场
静电场 Xidian University 2、电势差 空间某点电势无物 理意义，两点间电 do=vo.dl =-E.dl 势差才有意义 电势差为电场力将 Pn-0n--E.di 单位正电荷从P1移 到P2点所作功负值 ① 电场力作正功，电势下降 (Pe <pr) 电场力作负功，电势上升(po>pp) ② 两点电势差与作功的路径无关(：，E,d=0) 西安电子科技大学
西安电子科技大学 2、电势差 空间某点电势无物 理意义，两点间电 势差才有意义 电势差为电场力将 单位正电荷从P1移 到P2点所作功负值 ( ) Q P ( ) Q P ① 电场力作正功，电势下降 电场力作负功，电势上升 ( 0) L E dl ② 两点电势差与作功的路径无关 d dl E dl 2 2 1 1 P P P P E dl 静电场
Xidian University 静电场 >电势参考点 4=JE (1)电荷分布在有限区域， 通常选无穷远为电势 P点电势为将单位 参考点 正电荷从P移到o电 p0=0 (Q->0) 场力所做的功。 (2)电荷分布在无限区域不能选无穷远点作参考 点，否则积分将无穷大。 ②用 西安电子科技大学
西安电子科技大学 电势参考点 通常选无穷远为电势 参考点 0 (Q ) （1）电荷分布在有限区域， "0" P P E dl P点电势为将单位 正电荷从P移到∞电 场力所做的功。 （2）电荷分布在无限区域不能选无穷远点作参考 点，否则积分将无穷大。 静电场